Сиво отразяване. Стойностите на коефициентите на отражение на цветни непрозрачни повърхности. Насочена пропускливост на светлина

Разпределението на токовете и напреженията в дълга линия се определя не само от параметрите на вълната, които характеризират собствените свойства на линията и не зависят от свойствата на участъците на веригата, външни за линията, но и от коефициента на отражение на линията, който зависи от степен на съответствие на линията с товара.

Комплексен коефициент на отражение на дълга линияе съотношението на комплексните ефективни стойности на напреженията или токовете на отразените и падащите вълни в произволен участък от линията:

За определяне p(x)необходимо е да се намерят константи на интегриране АИ A 2 ,което може да се изрази чрез токове и напрежения в началото (x = 0) или край (x =/) линии. Нека в края на линията (виж фиг. 8.1) напрежението на линията

и 2 = u(l y t) = u(x, t) x=i,и неговия ток i 2 = /(/, t) = i(x, t) x =[.Означавайки комплексните ефективни стойности на тези количества чрез U 2 = 0(1) = U(x) x =i = и 2и / 2 = /(/) = I(x) x= i = i 2и настройка в изрази (8.10), (8.11 ) x = I,получаваме

Замествайки формули (8.31) в отношения (8.30), ние изразяваме коефициента на отражение по отношение на тока и напрежението в края на линията:

Където x" \u003d I - x -разстояние, преброено от края на линията; p 2 \u003d p (x) |, \u003d / \u003d 0 отрицателно (x) / 0 падна (x) x \u003d 1 \u003d 02 - Zj 2) / (U 2 + Zj 2) -коефициент на отражение в края на линията, чиято стойност се определя само от съотношението между съпротивлението на натоварване Z u \u003d U 2 / i 2и импеданс на линията Z B:

Като всяко комплексно число, коефициентът на отражение на линия може да бъде представен в експоненциална форма:

Анализирайки израза (8.32), установяваме, че модулът на коефициента на отражение

постепенно се увеличава с растежа хи достига най-голямата стойност p max (x)= |p 2 | в края на реда.

Изразяване на коефициента на отражение в началото на реда p ^ чрез коефициента на отражение в края на линията p 2

откриваме, че модулът на коефициента на отражение в началото на реда в e 2a1пъти по-малко от модула на коефициента на отражение в края му. От изрази (8.34), (8.35) следва, че модулът на коефициента на отражение на хомогенна линия без загуби има една и съща стойност във всички секции на линията.

Използвайки формули (8.31), (8.33), напрежението и токът в произволен участък от линията могат да бъдат изразени чрез напрежение или ток и коефициент на отражение в края на линията:

Изразите (8.36) и (8.37) ни позволяват да разгледаме разпределението на напреженията и токовете в еднаква дълга линия в някои характерни режими на нейната работа.

Режим на пътуваща вълна. Режим на пътуваща вълнасе нарича режимът на работа на еднородна линия, при който в нея се разпространява само падащата вълна на напрежение и ток, т.с. амплитудите на напрежението и тока на отразената вълна във всички участъци на линията са равни на нула. Очевидно, в режим на пътуващи вълни, коефициентът на отражение на линията p(lr) = 0. От израза (8.32) следва, че коефициентът на отражение p(.r) може да бъде равен на нула или в линия с безкрайна дължина (за 1=ooпадащата вълна не може да достигне края на линията и да се отрази от нея), или в линия с крайна дължина, чието съпротивление на натоварване е избрано по такъв начин, че коефициентът на отражение в края на линията p 2 \u003d 0. От тези случаи само вторият е от практически интерес, за изпълнението на което, както следва от израза (8.33), е необходимо съпротивлението на натоварване на линията да бъде равно на съпротивлението на вълната Z lt (такъв товар се нарича съгласувано).

Приемайки в изрази (8.36), (8.37) p 2 \u003d 0, ние изразяваме комплексните ефективни стойности на напрежението и тока в произволен участък от линията в режим на пътуваща вълна чрез комплексните ефективни стойности на напрежението 0 2 и ток / 2 в края на реда:

Използвайки израз (8.38), намираме комплексните ефективни стойности на напрежението и тока в началото на линията:

Замествайки равенството (8.39) в отношения (8.38), ние изразяваме напрежението и тока в произволен участък от линията в режим на бягаща вълна по отношение на напрежението и тока в началото на линията:

Нека представим напрежението и тока в началото на линията в експоненциална форма: Ui = G / 1 e; h D \u003d Да преминем от комплексните ефективни стойности на напрежение и ток към моментни:

Както следва от изразите (8.41), в режим на движение волята на амплитудата на напрежението и тока в линията със загуби(a > 0) намаляват експоненциално с увеличаване на x и в линия без загуби(a = 0) запазете една и съща стойност във всички секции на линията(фиг. 8.3).

Началните фази на напрежението y (/) - r.g и тока v | / (| - r.g в режим на пътуваща вълна се променят по линията по линеен закон, а фазовото отместване между напрежението и тока във всички секции на линията има една и съща стойност i|/ M - y, y

Входният импеданс на линията в режим на бягаща вълна е равен на вълновия импеданс на линията и не зависи от нейната дължина:

Линията без загуби има чисто резистивен импеданс. (8.28), следователно, в режим на пътуваща вълна, фазовото изместване между напрежението и тока във всички секции на линията без загуби е нула(y;

Моментна мощност, консумирана от участък от линия без загуби, разположен вдясно от произволен участък х(виж фиг. 8.1), е равно на произведението на моментните стойности на напрежението и тока в секцията Х.

Ориз. 83.

От израз (8.42) следва, че моментната мощност, консумирана от произволен участък от линията без загуби в режим на пътуваща вълна, не може да бъде отрицателна, следователно, в режим на пътуващи воли енергията се прехвърля в линията само в една посока - от източника на енергия към товара.

Няма обмен на енергия между източника и товара в режим на пътуваща вълна и цялата енергия, предадена от падащата вълна, се консумира от товара.

Режим на стояща вълна. Ако съпротивлението на натоварване на разглежданата линия не е равно на съпротивлението на вълната, тогава само част от енергията, предадена от падащата вълна до края на линията, се консумира от товара. Останалата част от енергията се отразява от товара и се връща към източника като отразена вълна. Ако модулът на отражение на линията |p(.r)| = 1, т.е. амплитудите на отразената и падащата вълна са еднакви във всички участъци на линията, тогава в линията се установява определен режим, т.нар. режим на стояща вълна.Съгласно израз (8.34) модулът на коефициента на отражение | p(lz)| = 1 само ако модулът на коефициента на отражение в края на линията |p 2 | \u003d 1, а коефициентът на затихване на линията a \u003d 0. Анализирайки израз (8.33), можем да видим, че | p 2 | = 1 само в три случая: когато съпротивлението на натоварване е или нула, или безкрайност, или е чисто реактивно.

следователно режим на стояща вълна може да се установи само в линията без загуба в случай на късо съединение или празен ход на изхода, и, ако товарното съпротивление на линейния изход е чисто реактивно.

В случай на късо съединение на изхода на линията, коефициентът на отражение в края на линията p 2 = -1. В този случай напреженията на падащите и отразените вълни в края на линията имат еднакви амплитуди, но са изместени по фаза на 180°, така че моментната стойност на напрежението на изхода е еднакво нула. Замествайки в изрази (8.36), (8.37) p 2 = - 1, y = ur, Z B = /?“, намираме комплексните ефективни стойности на напрежението и тока на линията:

Ако приемем, че началната фаза на тока /? на изхода на линията е нула и преминаване от комплексните ефективни стойности на напрежения и токове към моментни

установяваме, че в случай на късо съединение на изхода на линията, амплитудите на напрежението и тока се променят по линията според периодичния закон

вземане на максимални стойности в отделни точки на линията U mпроверка = V2 аз съм max = V2 /2 и изчезване в някои други точки (фиг. 8.4).

Очевидно е, че в тези точки на линията, в които амплитудата на напрежението (тока) е нула, моментните стойности на напрежението (тока) са идентично равни на нула. Такива точки се наричат напрежение (ток) възли.

Характерните точки, в които амплитудата на напрежението (тока) приема максимална стойност, се наричат антивъзли на напрежение (ток).Както е очевидно от фиг. 8.4, възлите на напрежението съответстват на антинодите на тока и, обратно, възлите на тока съответстват на антинодите на напрежението.

Ориз. 8.4. Разпределение на амплитудата на напрежението(А) и токб) по линията в режим на късо съединение

Ориз. 8.5.Разпределение на моментните стойности на напрежението (А)и ток б)по линията в режим на късо съединение

Разпределението на моментните стойности на напрежението и тока по линията (фиг. 8.5) се подчинява на синусоидален или косинусов закон, но с течение на времето координатите на точките, които имат една и съща фаза, остават непроменени, т.е. вълните на напрежението и тока сякаш "стоят неподвижни". Ето защо този режим на работа на линията се нарича режим на стояща вълна.

Координатите на възлите на напрежението се определят от условието sin px /, = 0, от което

Където Да се\u003d 0, 1,2, ..., и координатите на антинодите на напрежението - от условието cos p.g "(= 0, откъдето

Където П = 0, 1,2,...

На практика координатите на възлите и антинодите се измерват удобно от края на линията във фракции от дължината на вълната х.Замествайки отношение (8.21) в изрази (8.43), (8.44), получаваме x "k \u003d kX / 2, x "„ \u003d (2 n + 1)X/4.

По този начин възлите на напрежение (ток) и антиноди на напрежение (ток) се редуват с интервал X/4,и разстоянието между съседните възли (или антиноди) е равно на X/2.

Анализирайки изразите за напрежението и тока на падащите и отразените вълни, лесно е да се провери, че антивъзлите на напрежението се появяват в онези участъци от линията, в които напреженията на падащите и отразените вълни съвпадат във фаза и следователно се сумират, и възлите са разположени в участъците, където напреженията на падащите и отразените вълни са в противофаза и следователно се изваждат. Моментната мощност, консумирана от произволен участък от линията, се променя с времето според хармоничния закон

следователно активната мощност, консумирана от този участък от линията, е нула.

По този начин, в режим на стояща воля енергията не се пренася по линията, а във всеки участък от линията се извършва само обмен на енергия между електрическото и магнитното поле.

По същия начин откриваме, че в режим на празен ход (p2 \u003d 1), разпределението на амплитудите на напрежение (ток) по линията без загуби (фиг. 8.6)

има същия характер като разпределението на амплитудите на тока (напрежението) в режим на късо съединение (виж фиг. 8.4).

Помислете за линия без загуби, чието съпротивление на натоварване на изхода е чисто реактивно:

Ориз. 8.6.Разпределение на амплитудата на напрежението (А)и ток б)по линията на празен ход

Замествайки формула (8.45) в израз (8.33), получаваме

От израза (8.46) следва, че при чисто реактивен товар модулът на коефициента на отражение на изхода на линията | p 2 | = 1, а стойностите на аргумента р р2 при крайни стойности x nлежат между 0 и ±l.

Използвайки изрази (8.36), (8.37) и (8.46), намираме комплексните ефективни стойности на напрежението и тока на линията:

където φ \u003d arctg (/? B / x "). От израз (8.47) следва, че амплитудите на напрежението и тока се променят по линията според периодичния закон:

където координатите на възлите на напрежението (токовите антиноди) x "k \u003d (2k + 1)7/4 + 1 гКъдето 1 = f7/(2tg); к= 0, 1, 2, 3,... и координатите на антинодите на напрежението (текущи възли) Х"" = настолен компютър/2 + 1, Където П = 0, 1,2,3,...

Разпределението на амплитудите на напрежението и тока с чисто реактивен товар като цяло има същия характер като в режим на празен ход или късо съединение на изхода (фиг. 8.7), а всички възли и всички антиноди се изместват от 1 лтака че в края на линията няма нито възел, нито антивъзел на ток или напрежение.

С капацитивен товар -k / A 0, така че първият възел на напрежението ще бъде на разстояние по-малко от c/aот края на линията (фиг. 8.7, А);с индуктивен товар 0 t k/Aпървият възел ще бъде разположен на разстояние по-голямо от 7/4, но по-малко Да се/2 от края на линията (фиг. 8.7, б).

Режим на смесена вълна. Режимите на пътуващи и стоящи вълни представляват два гранични случая, в единия от които амплитудата на отразената вълна във всички участъци на линията е равна на нула, а в другия амплитудата на падащата и отразената вълна във всички участъци на линията линията е същата. в ос-

Ориз. 8.7. Разпределение на амплитудите на напрежението по линия с капацитив(А) и индуктивен

В някои случаи линията има смесен вълнов режим, който може да се разглежда като суперпозиция на режимите на бягащи и стоящи вълни. В режим на смесена вълна енергията, предадена от падащата вълна към края на линията, се абсорбира частично от товара и частично се отразява от него, така че амплитудата на отразената вълна е по-голяма от нула, но по-малка от амплитудата на падаща вълна.

Както в режим на стояща вълна, разпределението на амплитудите на напрежението и тока в режим на смесена вълна (фиг. 8.8)

Ориз. 8.8. Разпределение на амплитудата на напрежението (А ) и токб) по протежение на линия в режим на смесена вълна с чисто резистивен товар(R„ > RH)

има ясно дефинирани върхове и спадове, повтарящи се X/2.Но амплитудите на тока и напрежението при минимумите не са равни на нула.

По-малката част от енергията се отразява от товара, т.е. колкото по-висока е степента на съвпадение на линията с товара, толкова по-слабо изразени са максимумите и минимумите на напрежението и тока, следователно съотношенията между минималните и максималните стойности на амплитудите на напрежението и тока могат да се използват за оценка на степента на съвпадение на линията с товара. Извиква се стойност, равна на съотношението на минималните и максималните стойности на амплитудата на напрежението или тока коефициент на пътуваща вълна(KBV)

KBV може да варира от 0 до 1 и, колкото повече K () Y, толкова по-близо е режимът на работа на линията до режима на движение.

Очевидно в точките на линията, в които амплитудата на напрежението (тока) достига максималната си стойност, напреженията (токовете) на падащите и отразените вълни съвпадат във фаза и където амплитудата на напрежението (тока) има минимална стойност, напреженията (токовете) на падащите и отразените вълни са в противофаза. следователно

Заместване на израз (8.49) в отношения (8.48) и вземане под внимание, че отношението на амплитудата на напрежението на отразената вълна към амплитудата на напрежението на падащата вълна е модулът на коефициента на отражение на линията | р(lg)|, установяваме връзката между коефициента на пътуващата вълна и коефициента на отражение:

В линия без загуби модулът на коефициента на отражение във всяка секция на линията е равен на модула на коефициента на отражение в края на линията, така че коефициентът на пътуващата вълна във всички секции на линията има една и съща стойност : Kc>=

= (1-YUO+S).

В линия със загуби модулът на коефициента на отражение се променя по линията, достигайки максималната си стойност в точката на отражение (при х= /). В тази връзка, в линия със загуби, коефициентът на пътуващата вълна се променя по дължината на линията, приемайки минимална стойност в нейния край.

Заедно с KBV, за да се оцени степента на съвпадение на линията с товара, реципрочната й стойност се използва широко - коефициент на стояща вълна(КСВ):

В режим на бягаща вълна K c = 1, и в режим на стоящи вълни K с-? оо.

Светлина при сблъсък отразяваща повърхност.

Тя се крие във факта, че падане, И отразени Рейпоставени в една равнина с перпендикуляр към повърхността, като този перпендикуляр разделя ъгъла между посочените лъчи на еднакви компоненти.

Често се опростява, както следва: ъгъл паданеи ъгъл светлинни отражениясъщото:

α = β.

Законът за отражение се основава на характеристиките вълнова оптика. Експериментално е обоснован от Евклид през 3 век пр.н.е. Може да се счита за следствие от използването на принципа на Ферма за огледална повърхност. Също така този закон може да се формулира като следствие от принципа на Хюйгенс, според който всяка точка от средата, до която е достигнало смущението, действа като източник вторични вълни.

Всяка среда специфично отразява и абсорбира излъчване на светлина. Параметърът, описващ отразяващата способност на повърхността на веществото, се означава като коефициент на отражение(ρ илиР) . Количествено коефициентът на отражение е равен на отношението радиационен поток, отразен от тялото, към потока, ударил тялото:

Светлината се отразява напълно от тънък слой от сребро или течен живак, отложен върху лист стъкло.

Разпределете дифузенИ огледално отражение.

От хетерогенност в средата за размножаване. Примери за нехомогенност могат да бъдат натоварване в преносна линия или интерфейс между две хомогенни среди с различни стойности на електрофизичните параметри.

- отношението на комплексната амплитуда на напрежението на отразената вълна към комплексната амплитуда на напрежението на падащата вълна в даден участък от преносната линия.

Коефициент на отражение на ток- съотношението на комплексната амплитуда на тока на отразената вълна към комплексната амплитуда на тока на падащата вълна в даден участък от преносната линия.

Коефициент на отражение на радиовълните- съотношението на посочения компонент на напрежението електрическо полев отразената радиовълна към същия компонент в падащата радиовълна.

Коефициент на отражение на напрежението

Коефициент на отражение на напрежението(в метода на комплексните амплитуди) - комплексна стойност, равна на съотношението на комплексните амплитуди на отразените и падащите вълни:

Коефициентът на отражение на напрежението в предавателната линия е уникално свързан с нейния вълнов импеданс ρ и импеданс на натоварване Z:

Коефициент на отражение на мощността- стойност, равна на отношението на мощността (поток на мощност, плътност на потока на мощност), пренасяна от отразената вълна, към мощността, пренасяна от падащата вълна:

Други величини, характеризиращи отражението в преносната линия

• коефициент на стояща вълна - K St = (1 + |K U |) / (1 - |K U |)
• Коефициент на пътуваща вълна - K bv \u003d (1 - |K U |) / (1 + |K U |)

Метрологични аспекти

измервания

• За измерване на коефициента на отражение се използват измервателни линии, измерватели на импеданс, панорамни КСВ измерватели (измерват само модула, без фаза), както и векторни мрежови анализатори (могат да измерват както модул, така и фаза).
• Мерките за отражение са различни измервателни товари - активни, реактивни с променлива фаза и др.

Стандарти

• Държавен стандарт на единицата вълново съпротивление в коаксиални вълноводи GET 75-2011 (недостъпна връзка)- намира се в SNIIM (Новосибирск)
• Инсталация с най-висока точност за възпроизвеждане на единицата на комплексния коефициент на отражение на електромагнитните вълни във вълноводните пътища правоъгълно сечениев честотния диапазон 2,59 ... 37,5 GHz UVT 33-V-91 - разположен в SNIIM (Новосибирск)
• Настройката с най-висока точност за възпроизвеждане на единицата на комплексния коефициент на отражение (коефициент на напрежение и фаза на стояща вълна) на електромагнитни вълни в правоъгълни вълноводни пътища в честотния диапазон от 2,14 ... 37,5 GHz UVT 33-A-89 - се намира в

ГОСТ Р 56709-2015

НАЦИОНАЛЕН СТАНДАРТ НА РУСКАТА ФЕДЕРАЦИЯ

СГРАДИ И КОНСТРУКЦИИ

Методи за измерване на коефициентите на отражение на светлината от повърхностите на помещенията и фасадите

Сгради и съоръжения. Методи за измерване на отражението на помещения и фасадни повърхности

Дата на въвеждане 2016-05-01

Предговор

1 РАЗРАБОТЕН от федерална държава бюджетна институция„Научноизследователски институт по строителна физика Руска академияархитектура и строителни науки("NIISF RAASN") с участието на дружество с ограничена отговорност "CERERA-EXPERT" (LLC "CERERA-EXPERT")

2 ВЪВЕДЕН от Техническия комитет по стандартизация ТК 465 "Конструкция"

3 ОДОБРЕНО И ВЪВЕДЕНО В ДЕЙСТВИЕ със Заповед на Федералната агенция за техническо регулиране и метрология от 13 ноември 2015 г. N 1793-st

4 ПРЕДСТАВЕНО ЗА ПЪРВИ ПЪТ


Правилата за прилагане на този стандарт са изложени вГОСТ Р 1.0-2012 (раздел 8). Информацията за промените в този стандарт се публикува в годишния (от 1 януари на текущата година) информационен индекс "Национални стандарти", а официалният текст на промените и допълненията - в месечния информационен индекс "Национални стандарти". В случай на преразглеждане (замяна) или отмяна на този стандарт, съответното съобщение ще бъде публикувано в следващия брой на месечния информационен индекс "Национални стандарти". Поместени са и подходяща информация, уведомления и текстове информационна системаобщо ползване - на официалния уебсайт на Федералната агенция за техническо регулиране и метрология в Интернет (www.gost.ru)

1 област на използване

1 област на използване

Този стандарт установява методи за измерване на цялостното, дифузно и огледално отразяване на светлината на материали, използвани за вътрешна декорация и фасади на сгради и конструкции.

Коефициентите на отражение на светлината се използват при изчисленията на отразения компонент при проектирането на естествено и изкуствено осветление на сгради и конструкции (SP 52.13330.2011 и).

2 Нормативни справки

В този стандарт са направени препратки към следните стандарти:

ГОСТ 8.023-2014 Държавно устройствоосигуряване на еднаквост на измерванията. Схема за държавна проверка на средства за измерване на светлинни количества на непрекъснато и импулсно излъчване

ГОСТ 8.332-2013 Държавна система за осигуряване на еднаквост на измерванията. Светлинни измервания. Стойности на относителната спектрална светлинна ефективност на монохроматичното излъчване за дневно виждане. Общи положения

ГОСТ 26824-2010 Сгради и съоръжения. Методи за измерване на яркостта

SP 52.13330.2011 SNiP 23-05-95 * "Естествено и изкуствено осветление"

Забележка - Когато използвате този стандарт, препоръчително е да проверите валидността на референтните стандарти в публичната информационна система - на официалния уебсайт на Федералната агенция за техническо регулиране и метрология в Интернет или според годишния информационен индекс "Национални стандарти" , който е публикуван към 1 януари на текущата година, и по изданията на месечния информационен индекс "Национални стандарти" за текущата година. Ако референтен стандарт без дата е бил заменен, се препоръчва да се използва текущата версия на този стандарт, като се вземат предвид всички промени, направени в тази версия. Ако референтният стандарт, към който е дадена датираната препратка, бъде заменен, тогава се препоръчва да се използва версията на този стандарт с годината на одобрение (приемане), посочена по-горе. Ако след одобрението на този стандарт бъде направена промяна в референтния стандарт, към който е дадена датираща препратка, засягаща разпоредбата, към която е дадена препратка, тогава тази разпоредба се препоръчва да се прилага, без да се взема предвид тази промяна. Ако референтният стандарт бъде отменен без замяна, тогава разпоредбата, в която е дадена препратка към него, се препоръчва да се прилага в частта, която не засяга тази препратка.

Когато използвате този стандарт, препоръчително е да проверите действието на референтния набор от правила във Федералния информационен фонд за технически регламенти и стандарти.

3 Термини и определения

Този стандарт използва термините съгласно GOST 26824, както и следните условиясъс съответните определения, като се вземе предвид съществуващата международна практика *:
________________
* Вижте раздел Библиография. - Бележка на производителя на базата данни.

3.1 отражение на светлината:Процесът, чрез който видимата радиация се връща към повърхности или среди, без да променя честотата на своите монохроматични компоненти.

3.2 интегрален коефициент на отражение на светлината , %: Съотношението на отразения светлинен поток към падащия светлинен поток, изчислено по формулата

където е общият светлинен поток, отразен от повърхността на пробата;

е светлинният поток, падащ върху повърхността на пробата;

С- относително спектрално разпределение на мощността на падащото лъчение на стандартен източник на светлина;

е общият спектрален коефициент на отражение на повърхността на пробата;

V- относителна спектрална светлинна ефективност на монохроматичното излъчване Vс дължина на вълната.

3.3 дифузно отразяване на светлината , %: Фракция на дифузно отражение на светлинния поток от повърхността на пробата, изчислена по формулата

където е дифузното отражение на светлинния поток.

3.4 коефициент на насочено (огледално) отражение на светлината , %: Отражение съгласно законите на огледалното отражение без дифузия, изразено като съотношението на редовното отражение на част от отразения светлинен поток към падащия светлинен поток, изчислено по формулата

където е огледално отразеният светлинен поток.

4 Изисквания към средствата за измерване

4.1 За измерване на светлинния поток трябва да се използват преобразуватели на радиация, които имат граница на допустимата относителна грешка не повече от 10%, като се вземе предвид грешката на спектралната корекция, дефинирана като отклонението на относителната спектрална чувствителност на преобразувателя на измерване на радиация от относителната спектрална светлинна ефективност на монохроматичното излъчване за дневно виждане Vсъгласно GOST 8.332, абсолютни грешки при калибриране на чувствителността и грешки, причинени от нелинейността на светлинната характеристика.

4.2 Като източник на светлина за измервания използвайте източник от тип А.

Захранващото напрежение на лампата трябва да се стабилизира в рамките на 1/1000.

4.3 Фотометърът, чийто дизайн трябва да отговаря на схемите за измерване, дадени в раздели 6-8, трябва да отговаря на следните изисквания:

4.3.1 Оптичната система трябва да осигурява паралелност на светлинния лъч, ъгълът на дивергенция (конвергенция) е не повече от 1 °.

4.3.2 След преминаване на светлинния поток след отражение от материалната проба, светлинните лъчи трябва да падат върху фотодетектора с отклонение от дадената посока с не повече от 2 °.

4.3.3 При определяне на коефициента на насочено отражение на светлината ъгълът на падане на светлинния лъч е равен на ъгъла на отражение с абсолютна грешка ±1°.

4.3.4 Ъгълът на падане на светлинния лъч върху светлочувствителната повърхност на фотодетектора трябва да бъде постоянен на всички етапи на измерванията, освен ако не се използва интегрираща сфера (топка на Тейлър).

4.3.5 При тестване на проби е разрешено да се използват други инструменти, които осигуряват резултати от измерване на отражение на светлина върху сертифицирани референтни проби с дадена грешка.

Ако като измервателен уред се използва монохроматор или спектрофотометър, определянето на коефициента на отражение се извършва по формули (1), (2) или (3).

5 Примерни изисквания

5.1 Тестовете се извършват върху проби от използваните материали. Размерите на образците са определени в съответствие с инструкцията за експлоатация на използвания измервателен уред.

5.2 Повърхността на образците трябва да е равна.

5.3 Редът на подбор и броят на пробите са установени в нормативни документиза определен вид продукт.

6 Измерване на интегрираното отразяване на светлината

Измерването на интегралния коефициент на отражение на светлината се извършва с помощта на интегрираща сфера, която е куха топка с покритие на вътрешната повърхност, която има голям коефициент на дифузно отражение. Сферата има дупки.

електрическа схемаизмерванията на коефициентите на интегрално и дифузно отражение на светлината, съответстващи на *, са показани на фигура 1.
________________
* Вижте раздел Библиография тук и по-долу. - Бележка на производителя на базата данни.

1 - проба; 2 - стандартен порт за калибриране; 3 - порт за входяща светлина; 4 - фотометър; 5 - екран; д- диаметър на отвора за поставяне на измерваната проба (0,1 д); д- диаметър на отвора за калибриране ( д= д); д- диаметър на отвора за входящия светлинен поток (0,1 д); д- диаметър на отвора за изхода на огледално отразения лъч ( д= 0,02д); д- вътрешен диаметър на сферата; - ъгъл на падане на входящия лъч (10°)

Фигура 1 - Схематична диаграма на измерването на интегралното и дифузното отразяване на светлината

При измерване на интегралния коефициент на отражение отворът за изхода на огледално отразения лъч с диам. длипсва или е покрит с щепсел.

7 Измерване на коефициента на отражение на дифузна светлина

Измерването на коефициента на дифузно отражение на светлината се извършва съгласно схемата, показана на фигура 1.

В този случай сферата трябва да има отвор за извеждане на огледално отразен лъч с диаметър д.

Стандартният размер на изходния отвор трябва да бъде 0,02 д.

8 Измерване на насочено (огледално) отразяване на светлината

Коефициентът на насочено (огледално) отразяване на светлината на повърхност се измерва чрез осветяване на повърхността с паралелен или колимиран лъч светлина, падащ върху осветената повърхност под ъгъл. Схематична диаграма на измерването на коефициента на огледално отражение, съответстваща на , е показана на фигура 2.

9 Методи за измерване

9.1 Абсолютен метод

9.1.1 Същността на метода е да се определи съотношението на стойността на силата на тока на фотодетектора, когато светлинният поток, отразен от тестовата проба, го удари, към стойността на силата на тока, когато светлинният поток директно удари фотодетектора .

9.1.2 Процедура на изпитване

9.1.2.1 Светлинният лъч от светлинния източник се насочва към фотодетектора.

1 - колимираща леща; 2 - колекторна леща, чийто отвор е разположен под ъгъл; 3 - Източник на светлина; 4 - апертура на колектора на фотодетектора; 5 - повърхност на измерваната проба; 6 - фотодетектор; - ъгъл на падане на светлинния поток; - ъгъл на отвора

Фигура 2 - Схематична диаграма на измерването на коефициента на огледално отражение

9.1.2.2 Измерете тока на фотодетектора аз.

9.1.2.3 Задайте равнината на измерване.

9.1.2.4 Оборудването се поставя в съответствие с оптичната схема, показана на фигура 1 или 2, в зависимост от измервания показател.

9.1.2.5 Поставете образеца за изпитване в равнината на измерване.

9.1.2.6 Измерете тока на фотодетектора аз.

9.1.3 Резултати от обработката.

9.1.3.1 Светлоотражателната способност се определя по формулата

където е силата на тока на фотодетектора с тестовата проба, A.

- сила на тока на фотодетектора без проба, A.

9.1.3.2 Относителната грешка на измерване се определя по формулата

- абсолютна грешка при измерване на силата на тока на фотодетектора (абсолютна грешка на фотометъра) без образец.

9.2 Относителен метод

9.2.1 Същността на метода е да се определи съотношението на силата на тока на фотодетектора, когато той удари светлинния поток, отразен от изпитвания образец, към силата на тока на фотодетектора, когато удари светлинния поток, отразен от образеца, имащ a сертифицирана стойност на коефициента на отражение на светлината, като се вземе предвид този коефициент.

9.2.2 Процедура на изпитване

9.2.2.1 Задайте равнината на измерване.

9.2.2.2 Оборудването се поставя в съответствие с оптичната схема, показана на фигура 1 или 2, в зависимост от измервания показател.

9.2.2.3 Проба със сертифициран коефициент на отразяване на светлината (референтна проба) се поставя в равнината на измерване.

9.2.2.4 Измерете тока на фотодетектора аз.

9.2.2.5 Поставете изпитвания образец в равнината на измерване.

9.2.2.6 Измерете тока на фотодетектора аз.

9.2.3 Резултати от обработката

9.2.3.1 Светлоотражателната способност се определя по формулата

където е сертифицираната светлоотражателна способност на еталонната проба;

- силата на тока на фотодетектора с изпитвания образец, A;

- сила на тока на фотодетектора с еталонна проба, А.

9.2.3.2 Относителната грешка на измерване се определя по формулата

където е абсолютната грешка при определяне на коефициента на отражение на светлината;

- абсолютна грешка при измерване на силата на тока на фотодетектора (абсолютна грешка на фотометъра) с изследваната проба;

- абсолютна грешка при измерване на силата на тока на фотодетектора (абсолютна грешка на фотометъра) с еталонна проба;

- абсолютна грешка на сертифицирания коефициент на отразяване на светлината на еталонния образец.

ЗАБЕЛЕЖКА: За относителната грешка на измерване (9.1.3.2 и 9.2.3.2) е разрешено да се вземе определената грешка на фотометъра.

Библиография

Електронен текст на документа
изготвен от Кодекс АД и проверен спрямо:
официална публикация
М.: Стандартинформ, 2016